用金属球算rcs雷达散射截面可谓rcs的入门案例,本期用t和i两个求解器算单站rcs进行比较。
step 1. rcs模板,t-solver,
频率0-5ghz,然后建模,半径254px,可以算出来电尺寸在5ghz大概为三个波长,所以时域求解器ok,模板也推荐ie求解器,所以我们两个都做比较一下。
然后检查plane wave平面波已经被模板自动定义好。
参数alpha,theta和phi也都自动定义好。alpha是控制平面波的电场极化方向,0就是x方向,90就是y方向,这里我们用90,就是电场沿y轴方向。theta和phi是平面波的入射方向,和远场的方向图坐标定义一致。
平面波从z 方向射入,也就是theta=0和phi=0的方向。然后定义远场的一个rcs探针,位置在z=1375px处,在仿真计算域之外,入射平面波的背后,来看正面反射的rcs。
根据极化方向,可定义yz平面为磁对称,xz电对称。
然后时域就可以跑了,下图为结果,我们选择看探针的y方向,因为其他方向没有反射。可见纵轴横轴都还没归一化。如果让2*pi*r/lamda=10,算出lamda大概是160px,对应频率为4.7ghz,也就是说我们看的0-5ghz是为了只看瑞利散射和米氏散射区域,所以4.7ghz以下看不到平稳rcs值很正常。
step 2.接下来提高精度,还是t-solver。
加密网格。由于我们关心的是3-5ghz的准确性,这里自适应网格就靠这段频率的rcs值了。先加个后处理,计算这段频率rcs值的积分。
然后自适应网格处选这个值,收敛标准为0.01.
然后仿真,可见探针的rcs在4次加密之后变得更稳定了。
step 3. 下面换成i-solver。
后处理都删掉,求解器算70个频点,然后用 monostatic rcs sweep,就是单站rcs扫描入射角,当然我们就看一个角度和t-solver比较就好。
在properties里面定义极化方向和rcs观察角度,单站的观察角和入射角一样。上面incident field settings 添加极化方向,这里用电场沿着phi方向也就是x轴方向。下面的observation angle sweeps添加观察角度,t指theta,p指phi,都是0表示就看z方向的一个点,和t-solver 探针一样。
上个远场坐标系方便理解。这里的设置会自动替代或者说控制平面波的三个参数,alpha, theta 和phi。所以时域中要看多个单站的rcs需要参数扫描。
然后就用默认设置仿真就行,仿真结束会看到一系列的远场,每个都是单点rcs数据,所以数据量不大,仿真也快。这些名称里的theta和phi就是我们的观察角。
这里就需要远场后处理来提取每个频点的rcs数据,选则broadband, 1d cartesian, singledirection, theta=0, phi=0; plot type选rcs (squaremeters), polarization选phi。
evaluate之后就得到rcs 的结果了,看着和t-solver 结果一样,但是想放在一起比较还需要一点技巧。
step 4, 数据类型转换。
要想把两个结果放在一起,如果类型一样,复制粘贴到一个文件夹就行,可惜rcs这里不太一样。之前t-solver探针的rcs结果是1dc,一维复数,这里i-solver扫频的rcs结果是每个频点提取的,是1d,一维实数。后处理可以把实数复化:
然后就可以放一起比较幅度:
可见t和i两个求解器对于点小尺寸的rcs都可以算得很准,时间也很快,普通笔记本1分钟而已。当然也可以用同样的后处理把复数实化,反正phase是零。
然后也可以放一起比较幅度:
最后要注意的是,两个实数的结果幅度(db)放在一起没问题,但是两个复数的结果放在一起,除了幅度(db),就有其他的格式展示了,比如linear和real/imaginary,同学可能会发现其他格式的两个结果就不一样了。
这是因为,rcs值虽然和功率或电场强度无关,但是计算rcs的过程中会用到功率,所以探针是通过散射入射功率比来算rcs,线性值和db值的转换关系为10log,而实数(db)复化是用一般公式20log。所以db值一样的时候,线性值不一定一样,要小心哈。
(内容、图片来源:cst仿真专家之路公众号,侵删)
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